Направлено в печать
Модель полимера с беспорядком петель воспроизводит ключевые особенности пространственной организации хромосом
29 сентября в 11:30
К. Половников, Х. Брандао, С. Белан, Б. Славов, М. Имакаев, Л. Мирный
Хромосомы представляют собой чрезвычайно длинные полимеры, компактно расположенные в ядре клетки. Недавно было выдвинуто предположение, что важную роль в пространственной организации хромосом играет процесс активной экструзии петель хроматина. Однако экспериментальное обнаружение и характеристика множества таких петель в живых клетках остается серьезной проблемой, так как отсутствие аналитически решаемых моделей полимера, учитывающих процесс экструзии, ограничивает наши возможности интерпретировать экспериментальные данные. В ходе доклада будет представлена модель такого рода — полимер с беспорядком случайных петель. Эта модель предсказывает, как петли влияют на статистику контактов в полимере на разных генетических масштабах, воспроизводя повсеместно наблюдаемую форму кривой вероятности контакта. Кроме того, мы проанализировали, как присутствие петель влияет на топологические свойства полимеров.
Some remarks on compact pentaquarks
22 сентября в 11:30 (короткий доклад)
Олег Андреев
I will discuss some aspects of the Born-Oppenheimer potentials for doubly heavy pentaquarks (quarks systems with two heavy and three light quarks/antiquarks).
Статистика пассивного скаляра в двумерном сдвиговом течении с учетом флуктуаций
16 июня в 11:30 (короткий доклад)
Н.А. Ивченко, С.С. Вергелес, В.В. Лебедев
В работе исследуются статистические свойства переноса пассивного скалярного поля постоянным сдвиговым течением со случайными флуктуациями на его фоне. Мы рассматриваем случай двумерного потока, в котором флуктуации гладкие и существенно слабее постоянного сдвига. Такая система моделирует динамику пассивного скаляра внутри течения когерентных вихрей, появляющихся в результате обратного каскада в двумерной турбулентности. Были изучены как распадная задача, так и случай непрерывного внесения в поток флуктуаций скаляра. В каждом из них динамика проявляет сильную перемежаемость, на что указывают вычисленные одноточечные моменты. Представлены как общие качественные свойства парной корреляционной функции в таком течении, так и отдельные количественные результаты, найденные в рамках модели коротко коррелированных во времени флуктуаций.
[1] N.A. Ivchenko, V.V. Lebedev, S.S. Vergeles, Spatial statistics of passive scalar in two-dimensional shear flow with fluctuations, Physics of Fluids, submitted (2022); arXiv:2212.03040.
[2] Н.А. Ивченко, С.С. Вергелес, Статистика пассивного скаляра в двумерном сдвиговом течении с флуктуациями, ЖЭТФ, 163(5), 724-733 (2023).
[1] N.A. Ivchenko, V.V. Lebedev, S.S. Vergeles, Spatial statistics of passive scalar in two-dimensional shear flow with fluctuations, Physics of Fluids, submitted (2022); arXiv:2212.03040.
[2] Н.А. Ивченко, С.С. Вергелес, Статистика пассивного скаляра в двумерном сдвиговом течении с флуктуациями, ЖЭТФ, 163(5), 724-733 (2023).
Ленгмюровская неустойчивость: учёт рассеяния волны на медленном вихревом течении
16 июня в 11:30 (короткий доклад)
Воинцев И. А., Вергелес С. С.
Рассматривается несжимаемая жидкость, вдоль поверхности которой распространяется бегущая гравитационная волна. К поверхности также приложено касательное напряжение вдоль направления распространения волны (ось OX). В результате развития неустойчивости возникает сложное циркуляционное течение, представляющее собой "роллы", ось которых направлена по OX, а также модуляция по поперечному горизонтальному направлению (ось OY), см. обзор [1].
Наше исследование включает последовательное включение поправок на рассеяние волны на медленном вихревом течении, которое не было учтено в ранних моделях циркуляций Ленгмюра [2], [3], а в работе [5] имеется частичный учёт этого рассеяния, по нашему мнению, не являющийся последовательным. Полученная неустойчивая мода представляет собой суперпозицию вихревого течения типа "роллов" с завихренностью, направленной вдоль OX, течения направленного вдоль OX и модулированного по OY, и поверхностной волны, также модулированной вдоль OY. Значение полученного нами инкремента неустойчивости моды отличается от заявленного в работе [3] в большую сторону.
[1] Teixeira, M. A. C. (2019). Langmuir circulation and instability. Encyclopedia of Ocean Sciences, 3rd Edition, pp. 92-106.
[2] Craik, A. D. D., & Leibovich, S. (1976). A rational model for Langmuir circulations. Journal of Fluid Mechanics, 73(3), 401-426.
[3] Craik, A. D. D. (1977). The generation of Langmuir circulations by an instability mechanism. Journal of Fluid Mechanics, 81(2), 209-223.
[4] Craik, A. D. D. (1982). The generalized Lagrangian-mean equations and hydrodynamic stability. Journal of Fluid Mechanics 125, 27–35.
[1] Teixeira, M. A. C. (2019). Langmuir circulation and instability. Encyclopedia of Ocean Sciences, 3rd Edition, pp. 92-106.
[2] Craik, A. D. D., & Leibovich, S. (1976). A rational model for Langmuir circulations. Journal of Fluid Mechanics, 73(3), 401-426.
[3] Craik, A. D. D. (1977). The generation of Langmuir circulations by an instability mechanism. Journal of Fluid Mechanics, 81(2), 209-223.
[4] Craik, A. D. D. (1982). The generalized Lagrangian-mean equations and hydrodynamic stability. Journal of Fluid Mechanics 125, 27–35.